Корп гсэн: ФГКУ ГЦ ГСЭН (СПН) МИНОБОРОНЫ РОССИИ

Похожие страницы

SEMTECH SC2647EVB

SEMTECH SC2642TSTR

SEMTECH SC2643VXTSTR

SEMTECH SC2646BTSTRT

SEMTECH SC1214TSTR

SC1211 Лист данных

SEMTECH SC1211

SEMTECH SC2422ACSTR

SEMTECH SC2434SWTR

SEMTECH SC803

dtsheet © 2021 г.

пористых сфер из диоксида кремния (SiO 2), Seika Corp (Япония) 0.5 — 1,5 мкм

Контекст 1

…. Последние разработки в области аппаратного и программного обеспечения для лазерной диагностики потока позволяют исследовать сложные явления потока в закрытых, высокотемпературных и даже герметичных условиях. Однако успешное применение метода велосиметрии сильно зависит от присутствия в потоке соответствующих светорассеивающих индикаторных частиц (затравки). В данной статье различные типы твердых, а также пористых материалов с частицами были исследованы в отношении их физических свойств, а именно размера и формы первичных частиц и агломератов, удельного веса или плотности, а также огнеупорных свойств.Были проведены различные лабораторные исследования для определения затравочных материалов, пригодных для использования в трансзвуковых, сверхзвуковых или реактивных потоках. Измерения, выполненные с пористыми частицами, показали наименьшее запаздывание скорости, что впоследствии было подтверждено измерениями PIV во время промышленного исследования сверхзвуковых свободных струй. Лазерная диагностика потока связана с получением экспериментальных данных в довольно сложных экспериментальных условиях. В частности, методы планарных измерений достигли высокого уровня зрелости, что подтверждается постоянно расширяющимся спектром приложений в инженерной области и даже за ее пределами.Хотя инструменты численного моделирования претерпели еще большее развитие, они не всегда способны уловить весь спектр явлений, присутствующих во многих приложениях, особенно в тех, которые связаны с сжимаемыми или реактивными потоками. Таким образом, требования к эффективности, а также точности лазерных методов измерения постоянно растут, чтобы предоставить экспериментальные данные для проверки численных инструментов. Для выполнения этой задачи сегодня доступен широкий спектр передового оборудования для получения изображений и лазерного освещения, а также программного обеспечения.Однако успех устоявшихся методов велосиметрии, таких как лазерная допплеровская анемометрия (LDA), скорость изображения частиц (PIV, Raffel et al. 2007) и глобальная доплеровская Velocimetry (DGV, Roehle, 1999), все зависит от наличия соответствующих светорассеивающие частицы-трассеры (затравки) в потоке, которые в идеале должны быть инертными и нетоксичными. Для исследования воздушных потоков очень часто используется посев на основе жидких частиц, состоящих из диспергированных масел или подобных жидкостей (Kähler et al.2002, Меллинг 1997, Мейерс 1991). При повышенных температурах, например, в верхних ступенях компрессорной установки или внутри камеры сгорания, затравка на основе жидкости больше невозможна из-за испарения или, что еще хуже, из-за влияния на химический состав сгорания. Выбор подходящих частиц-индикаторов, а также их однородное распределение в потоке на самом деле является основным вопросом для успеха надежного определения скорости. Были проведены различные лабораторные исследования для определения порошковых затравочных материалов, пригодных для использования в трансзвуковых, сверхзвуковых или реактивных потоках.Чтобы квалифицировать тип частиц для применения в лазерной велосиметрии, были установлены особые требования: • количество рассеянного света, связанное с формой частиц: сферические или острые (влияние на характеристику рассеяния Ми) • распределение частиц по размерам: моно- по сравнению с полидисперсными • воспроизводимые и постоянные нормы высева • реакция на градиенты потока (ускорение, удар) • стоимость и обращение Среди обычно используемых твердых материалов для затравки частиц для лазерной велосиметрии являются порошки сухих оксидов металлов: оксид алюминия (Al 2 O 3, е.грамм. Martinswerk MR70) и диоксид титана (TiO 2, например, Kronos). Хотя они использовались в течение многих лет в различных приложениях, все еще нетривиально добиться непрерывного и однородного распределения частиц в исследуемом поле потока. Обычный способ диспергирования порошкообразных материалов — с помощью генератора частиц псевдоожиженного слоя, показанного на рис.1, который был выбран на фоне общей невысокой сложности оборудования, довольно высоких норм высева и возможности работы при высоком давлении (до 40 бар).К сожалению, оба посевных материала имеют сильную тенденцию к агломерации, усиленную из-за накопления влаги, что сильно влияет на характеристики диспергирования. Было обнаружено, что для снижения влажности порошка необходимо высушить порошкообразный затравочный материал перед его использованием в генераторе частиц. Кроме того, для надежной работы генератора псевдоожиженного слоя настоятельно рекомендуется использовать сухой и не содержащий масла воздух-носитель. Поскольку подача сухого безмасляного воздуха может быть недоступна всегда, использование инертного газа в баллонах, такого как азот, может быстро увеличить эксплуатационные расходы во время измерительных кампаний.Как было определено с помощью сканирующей электронной микроскопии (SEM), размер первичных частиц оксида алюминия варьируется от 0,2-5 мкм до 50 мкм в агломератах. Средний размер частиц 0,8 мкм (см. Рис. 2) делает этот материал пригодным для лазерно-оптических методов измерения скорости в режиме рассеяния Ми. Аналогичный средний размер частиц приведен для частиц диоксида титана, показанных на рис.3, с общим распределением размеров 0,2 — 1,0 мкм и надежными характеристиками в сверхзвуковых аэродинамических трубах (Schrijer et al.2006 г.). Основным недостатком обоих типов частиц является то, что они в основном состоят из субмикронных первичных частиц. Эти частицы субмикронного размера имеют значительно меньшее поперечное сечение рассеяния и вряд ли будут разделены, если они не образуют кластеры. Однако их численная плотность вносит вклад в фоновую светимость, известную как рассеяние Рэлея, и масштабируется в шестой степени диаметра. Эта светимость фона снижает контрастность и активный динамический диапазон светособирающего датчика и, следовательно, снижает общее отношение сигнал / шум лазерных измерений.Опыт показал, что еще одним эффектом мельчайших частиц является загрязнение области измерения, включая оптический доступ. Из-за таких отложений на окнах или стенах возникает необходимость в частой уборке помещения, что снижает общую эффективность измерительной кампании. Отложение затравки на окнах и кожухе обычно увеличивалось при включении генератора частиц с помощью встроенного соленоидного клапана, необходимого для работы с дистанционным управлением. Как также показано на изображениях SEM, форма частиц оксида алюминия и титана не является ни сферической, ни гладкой, а острой и асимметричной.Таким образом, случайная ориентация частицы относительно падающего света будет влиять на поведение рассеяния Ми. Особенно для измерений PIV это может иметь значительное влияние на качество изображений и может быть причиной потери пар частиц или даже полной потери сигнала. Преимуществами двух вышеописанных затравочных материалов являются их низкая или умеренная цена, общедоступность, высокие температуры плавления и их нетоксичность, а также инертность.Однако обычно рекомендуется избегать вдыхания пыли и порошков. Физические свойства затравочных материалов приведены в ТАБЛИЦЕ 1. Другим индикаторным материалом, доступным для лазерной диагностики потока, являются сферы кремнезема (SiO 2). Первичные частицы этого материала имеют сферическую форму, которая очень подходит для методов лазерной велосиметрии, основанных на рассеянии Ми. Здесь количество рассеянного света, полученного от отдельных частиц, не зависит от ориентации частиц в поле потока.Кроме того, этот посевной материал доступен с очень узкополосным гранулометрическим составом или даже с монодисперсными частицами, как показано на SEM-изображениях рис. 4 и 5, но по более высокой цене. Для более подробного исследования были рассмотрены два различных типа сферических частиц кремнезема: Monosphere 800 (SiO 2, «M800», рис. 4) с монодисперсным распределением размеров 0,8 мкм и твердой структурой частиц, с одной стороны, и пористый тип. сферических частиц кремнезема (пористый SiO 2, рис.5) с узким распределением по размерам 0.5 — 1,5 мкм, с другой стороны. Пористые частицы диоксида кремния имеют очень низкую объемную плотность (удельный вес 0,18–0,25), которая значительно меньше для большинства других широко используемых порошков оксидов металлов. Сводка физических свойств также приведена в ТАБЛИЦЕ 1. Далее будет описано лабораторное исследование поведения дисперсии обоих типов частиц диоксида кремния. Подробный анализ оксида алюминия MR70 и титана Kronos не был включен, поскольку трудности постоянного, гомогенного и воспроизводимого диспергирования частиц оксида алюминия или титана уже хорошо известны и задокументированы (Wernet & Wernet 1994, Wernet…

Контекст 2

…. Последние разработки в области аппаратного и программного обеспечения для лазерной диагностики потока позволяют исследовать сложные явления потока в закрытых, высокотемпературных и даже герметичных условиях. Однако успешное применение метода велосиметрии сильно зависит от присутствия в потоке соответствующих светорассеивающих индикаторных частиц (затравки). В данной статье различные типы твердых, а также пористых материалов с частицами были исследованы в отношении их физических свойств, а именно размера и формы первичных частиц и агломератов, удельного веса или плотности, а также огнеупорных свойств.Были проведены различные лабораторные исследования для определения затравочных материалов, пригодных для использования в трансзвуковых, сверхзвуковых или реактивных потоках. Измерения, выполненные с пористыми частицами, показали наименьшее запаздывание скорости, что впоследствии было подтверждено измерениями PIV во время промышленного исследования сверхзвуковых свободных струй. Лазерная диагностика потока связана с получением экспериментальных данных в довольно сложных экспериментальных условиях. В частности, методы планарных измерений достигли высокого уровня зрелости, что подтверждается постоянно расширяющимся спектром приложений в инженерной области и даже за ее пределами.Хотя инструменты численного моделирования претерпели еще большее развитие, они не всегда способны уловить весь спектр явлений, присутствующих во многих приложениях, особенно в тех, которые связаны с сжимаемыми или реактивными потоками. Таким образом, требования к эффективности, а также точности лазерных методов измерения постоянно растут, чтобы предоставить экспериментальные данные для проверки численных инструментов. Для выполнения этой задачи сегодня доступен широкий спектр передового оборудования для получения изображений и лазерного освещения, а также программного обеспечения.Однако успех устоявшихся методов велосиметрии, таких как лазерная допплеровская анемометрия (LDA), скорость изображения частиц (PIV, Raffel et al. 2007) и глобальная доплеровская Velocimetry (DGV, Roehle, 1999), все зависит от наличия соответствующих светорассеивающие частицы-трассеры (затравки) в потоке, которые в идеале должны быть инертными и нетоксичными. Для исследования воздушных потоков очень часто используется посев на основе жидких частиц, состоящих из диспергированных масел или подобных жидкостей (Kähler et al.2002, Меллинг 1997, Мейерс 1991). При повышенных температурах, например, в верхних ступенях компрессорной установки или внутри камеры сгорания, затравка на основе жидкости больше невозможна из-за испарения или, что еще хуже, из-за влияния на химический состав сгорания. Выбор подходящих частиц-индикаторов, а также их однородное распределение в потоке на самом деле является основным вопросом для успеха надежного определения скорости. Были проведены различные лабораторные исследования для определения порошковых затравочных материалов, пригодных для использования в трансзвуковых, сверхзвуковых или реактивных потоках.Чтобы квалифицировать тип частиц для применения в лазерной велосиметрии, были установлены особые требования: • количество рассеянного света, связанное с формой частиц: сферические или острые (влияние на характеристику рассеяния Ми) • распределение частиц по размерам: моно- по сравнению с полидисперсными • воспроизводимые и постоянные нормы высева • реакция на градиенты потока (ускорение, удар) • стоимость и обращение Среди обычно используемых твердых материалов для затравки частиц для лазерной велосиметрии являются порошки сухих оксидов металлов: оксид алюминия (Al 2 O 3, е.грамм. Martinswerk MR70) и диоксид титана (TiO 2, например, Kronos). Хотя они использовались в течение многих лет в различных приложениях, все еще нетривиально добиться непрерывного и однородного распределения частиц в исследуемом поле потока. Обычный способ диспергирования порошкообразных материалов — с помощью генератора частиц псевдоожиженного слоя, показанного на рис.1, который был выбран на фоне общей невысокой сложности оборудования, довольно высоких норм высева и возможности работы при высоком давлении (до 40 бар).К сожалению, оба посевных материала имеют сильную тенденцию к агломерации, усиленную из-за накопления влаги, что сильно влияет на характеристики диспергирования. Было обнаружено, что для снижения влажности порошка необходимо высушить порошкообразный затравочный материал перед его использованием в генераторе частиц. Кроме того, для надежной работы генератора псевдоожиженного слоя настоятельно рекомендуется использовать сухой и не содержащий масла воздух-носитель. Поскольку подача сухого безмасляного воздуха может быть недоступна всегда, использование инертного газа в баллонах, такого как азот, может быстро увеличить эксплуатационные расходы во время измерительных кампаний.Как было определено с помощью сканирующей электронной микроскопии (SEM), размер первичных частиц оксида алюминия варьируется от 0,2-5 мкм до 50 мкм в агломератах. Средний размер частиц 0,8 мкм (см. Рис. 2) делает этот материал пригодным для лазерно-оптических методов измерения скорости в режиме рассеяния Ми. Аналогичный средний размер частиц приведен для частиц диоксида титана, показанных на рис.3, с общим распределением размеров 0,2 — 1,0 мкм и надежными характеристиками в сверхзвуковых аэродинамических трубах (Schrijer et al.2006 г.). Основным недостатком обоих типов частиц является то, что они в основном состоят из субмикронных первичных частиц. Эти частицы субмикронного размера имеют значительно меньшее поперечное сечение рассеяния и вряд ли будут разделены, если они не образуют кластеры. Однако их численная плотность вносит вклад в фоновую светимость, известную как рассеяние Рэлея, и масштабируется в шестой степени диаметра. Эта светимость фона снижает контрастность и активный динамический диапазон светособирающего датчика и, следовательно, снижает общее отношение сигнал / шум лазерных измерений.Опыт показал, что еще одним эффектом мельчайших частиц является загрязнение области измерения, включая оптический доступ. Из-за таких отложений на окнах или стенах возникает необходимость в частой уборке помещения, что снижает общую эффективность измерительной кампании. Отложение затравки на окнах и кожухе обычно увеличивалось при включении генератора частиц с помощью встроенного соленоидного клапана, необходимого для работы с дистанционным управлением. Как также показано на изображениях SEM, форма частиц оксида алюминия и титана не является ни сферической, ни гладкой, а острой и асимметричной.Таким образом, случайная ориентация частицы относительно падающего света будет влиять на поведение рассеяния Ми. Особенно для измерений PIV это может иметь значительное влияние на качество изображений и может быть причиной потери пар частиц или даже полной потери сигнала. Преимуществами двух вышеописанных затравочных материалов являются их низкая или умеренная цена, общедоступность, высокие температуры плавления и их нетоксичность, а также инертность.Однако обычно рекомендуется избегать вдыхания пыли и порошков. Физические свойства затравочных материалов приведены в ТАБЛИЦЕ 1. Другим индикаторным материалом, доступным для лазерной диагностики потока, являются сферы кремнезема (SiO 2). Первичные частицы этого материала имеют сферическую форму, которая очень подходит для методов лазерной велосиметрии, основанных на рассеянии Ми. Здесь количество рассеянного света, полученного от отдельных частиц, не зависит от ориентации частиц в поле потока.Кроме того, этот посевной материал доступен с очень узкополосным гранулометрическим составом или даже с монодисперсными частицами, как показано на SEM-изображениях рис. 4 и 5, но по более высокой цене. Для более подробного исследования были рассмотрены два различных типа сферических частиц кремнезема: Monosphere 800 (SiO 2, «M800», рис. 4) с монодисперсным распределением размеров 0,8 мкм и твердой структурой частиц, с одной стороны, и пористый тип. сферических частиц кремнезема (пористый SiO 2, рис.5) с узким распределением по размерам 0.5 — 1,5 мкм, с другой стороны. Пористые частицы диоксида кремния имеют очень низкую объемную плотность (удельный вес 0,18–0,25), которая значительно меньше для большинства других широко используемых порошков оксидов металлов. Сводка физических свойств также приведена в ТАБЛИЦЕ 1. Далее будет описано лабораторное исследование поведения дисперсии обоих типов частиц диоксида кремния. Подробный анализ оксида алюминия MR70 и титана Kronos не был включен, поскольку трудности постоянного, гомогенного и воспроизводимого диспергирования частиц оксида алюминия или титана уже хорошо известны и задокументированы (Wernet & Wernet 1994, Wernet…

Контекст 3

… внутри генератора. Следовательно, уменьшенный размер частиц привел к более низкой интенсивности рассеянного света (режим рассеяния Ми). В пользу этого объяснения можно сказать, что при визуальном осмотре в акриловом цилиндре не наблюдалось никаких агломератов (в отличие от предыдущих наблюдений за работой сеялки без бронзовых сфер). В целом результаты исследования дисперсии M800 не были убедительными: усилия по достижению приемлемой нормы высева были довольно высокими, из-за сильной агломерации было трудно диспергировать первичные частицы.Даже попытка использовать миксер для перемешивания простого зонда M800 внутри псевдоожиженного слоя не увенчалась успехом для разрушения агломератов и даже привела к усиленному «слеживанию» посевного порошка. Исследования дисперсионного поведения пористых сфер кремнезема также начались с исследований образцов простого материала. Было обнаружено, что характеристики диспергирования при том же давлении на входе 2,5 бар были аналогичны твердым образцам M800 (ср. Рис. 7). Но в отличие от M800 частицы пористого кремнезема вообще не агломерировались.Более того, первоначальный всплеск после начала посева был не таким сильным и гораздо более коротким. Исследования параметров показали, что непрерывная и воспроизводимая скорость затравки может быть достигнута при гораздо более низких массовых расходах по сравнению с M800, что ожидалось из-за низкого удельного веса пористых частиц кремнезема. Псевдоожиженный слой работал очень однородно, и невооруженным глазом за ним не было видно более крупных частиц. Чтобы поддержать непрерывную дисперсию пористых частиц и передать положительный опыт работы с бронзовыми сферами в смеси с частицами M800, следующие исследования пористых сфер были выполнены с теми же бронзовыми сферами B20.Вышеупомянутый диффузор с углом 30 ° также использовался для предотвращения разделения двух материалов в псевдоожиженном слое (см. Voges et al., 2007). Объемный процент пористых частиц составлял 15. Результаты временного графика, полученные для минимального и максимального массового расхода, которые были исследованы, показаны на рис. 9. Очевидно, что по сравнению со смесями M800 может быть получен аналогичный конечный сигнал детектора. но при гораздо меньшем массовом расходе. Интенсивность рассеянного света смеси пористой сферы из кремнезема и сфер из бронзы B20 более стабильна и сходится в течение 25 с после начала операции посева.При увеличенном массовом расходе носителя сходимость сигналов все еще очень хорошая, но временная диаграмма была прервана несколькими случайными всплесками. На фоне опыта с затравочными порошками оксида алюминия или титана и по сравнению с частицами M800 можно констатировать, что пористые частицы диоксида кремния показали очень хорошие характеристики при диспергировании с помощью генератора псевдоожиженного слоя. Чтобы оценить запаздывание скорости различных типов засева, они вводились в хорошо известное аналитически и экспериментально поле течения двумерного сопла Лаваля (см. Рис.10). Скорость, уровень турбулентности и скорость сигнала были измерены с помощью велосиметрии L2F (Schodl, 1979) в фиксированном месте в 15 мм ниже по потоку от минимального поперечного сечения (M = 1). Скорость газа в месте измерения составляла около 500 м / с при комнатной температуре (20 ° C). В принципе, измеряемая доля частиц может быть выбрана путем настройки системного порога (уровня дискриминатора), который отсекает сигнал измерения (и шум темнового тока) ниже установленного уровня. Поскольку интенсивность рассеянного света пропорциональна диаметру частицы в степени четырех в режиме рассеяния Ми, но линейно пропорциональна интенсивности лазерного излучения в измерительном объеме, высота пика сигнала L2F также является показателем обнаруженного Распределение частиц по размерам.Метод L2F был выбран, поскольку он известен как очень точный метод велосиметрии. Для исследования различных посевных материалов использовался генератор акрилового псевдоожиженного слоя. Чтобы получить репрезентативные уровни сигнала для определения скорости, сигнал частицы регулировали путем изменения диаметра звукового отверстия таким образом, чтобы при минимальном уровне дискриминатора можно было достичь частоты сигнала 10-20 кГц для каждого типа частиц. Затем были проведены измерения скорости на пяти различных уровнях дискриминатора (от мин.до макс.) для непрерывной работы посевного генератора. Результаты измерений L2F сравниваются на фиг. 11 и фиг. 12. Оценивая сигнал данных L2F на разных уровнях дискриминатора, как показано на фиг. 11, можно идентифицировать количество частиц во фракции измеренного размера частиц. Высокая скорость передачи данных при низких уровнях дискриминатора указывает на то, что в поле потока рассеяно много мелких частиц, тогда как низкая скорость сигнала при высоких порогах свидетельствует о меньшей фракции агломератов или более крупных частиц.Эти результаты хорошо согласуются с результатами исследования SEM (сравните Рис. 2 с Рис. 5). Для частиц титана Kronos было определено очень низкое запаздывание скорости. Первичные частицы TiO 2 достигли примерно 97% реальной скорости газа (более крупные фракции достигли примерно 96,5%), что было лучшим значением, достигнутым в ходе этого исследования. На рис. 12 сравниваются четыре затравочных материала и их реакция на поле ускоренного потока сопла Лаваля. Согласно многообещающим результатам исследований поведения дисперсии, приведенным в первой части этой статьи, частицы пористого диоксида кремния достигли скорости, близкой к 96% от скорости газа в более мелкой фракции частиц.С увеличением уровня дискриминатора была обнаружена немного большая задержка скорости для большей фракции частиц (от 94 до 95%). Несмотря на трудности с деагломерацией частиц M800 и достижением стабильной скорости высева, твердые частицы SiO 2 достигли умеренного и постоянного запаздывания скорости 94,5% для всех уровней дискриминатора. Как и ожидалось из экспериментального опыта, затравка из оксида алюминия MR70 показала наибольшее отставание по скорости от 91,5 до 93,5%. Только первичные частицы могли достичь немного лучшего значения, как измерено для монодисперсных частиц M800 (94.8%). Поскольку пористые микросферы из диоксида кремния оказались очень многообещающей альтернативой обычно используемым затравкам из оксида алюминия или титана, они были выбраны для измерений PIV в сверхзвуковых свободных струях в условиях повышенного давления при 20 бар. В этом случае измерения скорости первоначально проводились с использованием частиц оксида алюминия MR70, подаваемых через генератор частиц с псевдоожиженным слоем под высоким давлением. Предварительная оценка данных PIV, измеренных с затравкой из оксида алюминия (MR70), показала очень слабый сигнал корреляции в области над круглыми отверстиями (см.рис.13, слева) или, что еще хуже, полная потеря сигнала корреляции. В рассчитанном поле скоростей невозможно было уловить высокоскоростной поток четырех взаимодействующих сверхзвуковых свободных струй. Наблюдалась сильная недооценка ожидаемой величины скорости, как показано на рис. 13, правая часть. Распространенные источники ошибок, такие как смещение лазерных световых лучей или отложения семян на окнах объекта, можно надежно исключить. Скорее сложная внутренняя геометрия исследуемого устройства — модуля надувной подушки безопасности — служила эффективным ударником для частиц, который отделял более крупные кластеры частиц от потока, не давая частицам достичь исследуемого потока сопла.Поэтому плохие результаты PIV были просто результатом недостаточного засева в потоке сопла, в то время как внешние области были достаточно хорошо снабжены посевным материалом через другие каналы в устройстве. Затем измерения были повторены в тех же рабочих условиях (20 бар) с использованием пористых сфер из диоксида кремния, которые из-за их пониженного аэродинамического сопротивления должны выдержать прохождение через устройство. Хотя изучение исходных данных PIV показало менее однородное распределение семян по полю зрения, общая плотность частиц была сопоставимой.Сигнал PIV, приведенный в примере области опроса на фиг. 14 (верхняя левая часть), был менее зашумленным и имел четко видимый пик взаимной корреляции. Общее низкое отношение сигнал / шум PIV-изображений потребовало использования методов предварительной обработки изображений с усилением контраста (Raffel et al, 2007) в сочетании с PIV-обработкой с усреднением по ансамблю, чтобы точно зафиксировать сложное взаимодействие сверхзвуковых струй. В результирующем поле скорости можно точно уловить высокие величины сверхзвуковых свободных струй, как показано в правой части рис.14, и хорошо согласуется с численными прогнозами. Дополнительная информация об этом приложении предоставлена ​​Voges et al. (2007). В целом это успешное применение частиц пористого диоксида кремния в такой сложной измерительной среде можно рассматривать как хороший и обнадеживающий шаг к будущим требовательным применениям PIV. В данной исследовательской работе была представлена ​​оценка четырех различных типов твердых порошковых затравочных материалов для лазерной диагностики потока. Поскольку в последние годы был накоплен большой экспериментальный опыт диспергирования обычно используемых частиц оксида алюминия (Al 2 O 3) и титана (TiO 2), более тщательное лабораторное исследование двух недавно представленных затравочных материалов на основе диоксида кремния (SiO 2) было выполнено.Исследования поведения дисперсии показали, что для каждого посевного материала требуются разные рабочие условия для получения сопоставимого постоянного отклика сигнала на выходе из генератора псевдоожиженного слоя. Сравнение их физических свойств подтверждено изображениями, полученными с помощью сканирующей электронной микроскопии (СЭМ). Наконец, реакция частиц на поле ускоренного потока сопла Лаваля была исследована с помощью метода лазерного 2-фокуса (L2F). Измерения, выполненные с пористыми частицами SiO 2, показали очень низкую задержку скорости, что впоследствии было подтверждено измерениями PIV…

Отслеживание инсайдерской торговли в реальном времени

Анализ фондового рынка: 22.11.11

Лучшие акции, которые я сейчас наблюдаю — TravelZoo (TZOO) — Daily Finan. Bull 3X Shs (ETF) (FAS) — OpenTable (OPEN) — Dryships Inc. (DRYS) — Research In Motion Ltd. (RIMM) — SIRIUS XM Radio Inc. (SIRI) — Apple Inc.(AAPL) — Potash Corp. of Saskatchewan, Inc. (POT) — American Intl Group, Inc. (AIG) — Direxion Daily Financial Bear 3X Shares (FAZ) — Baidu, Inc. (BIDU) — Dendreon Corp. (DNDN) — Goldman Sachs Group Inc. (GS) — Advanced Micro Devices Inc. (AMD)

Акции, на которые стоит обратить внимание — 23.11.11 — Идеи инвестирования в фондовый рынок